ATOME
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Atome et physique moderne
Atome et lumière
En physique classique, l' émission de rayonnement par un système de particules chargées dépend de l'accélération de ces particules (théorie de Lorenz de l'électron classique). En mécanique quantique, cette image est remplacée par celle de la transition du système d'un état quantique à un autre d'énergie plus petite ; cette image décrit correctement les phénomènes observés. Le premier traitement quantitatif précis des processus d'émission et d' absorption de lumière fut proposé par Einstein dans un très beau travail, en 1917. L'état d'équilibre à une température donnée d'un rayonnement enfermé dans une cavité est défini par l'hypothèse que l'énergie rayonnée par les atomes des parois de la cavité est égale à l'énergie qu'ils absorbent pendant le même intervalle de temps. Si un atome est dans un état quantique initial W, avec énergie Ew et s'il est atteint par un photon avec fréquence ν, il peut absorber le photon et passer à un état excité s'il existe un état W′ de l'atome avec énergie Ew′, telle que Ew′ — Ew = hν. Einstein a postulé que la probabilité d'absorption d'un tel photon est proportionnelle au nombre de photons ayant l'énergie nécessaire hν à la transition considérée W → W′, c'est-à-dire, à l'intensité I(ν, T) de la lumière ayant la fréquence ν, à la température de l'état d'équilibre T. Si nous désignons par P(W → W′) la probabilité d'absorption du photon considéré par un atome, par seconde, donnant lieu à la transition de l'état W à l'état W′ de l'atome, cette probabilité sera proportionnelle à I(ν,T), et le coefficient de proportionnalité Bww′ est le coefficient d'absorption d'un photon par l'atome et dépend des états initial, W, et final, W′ :


Le nombre d'atomes qui subit la transition W → W′ est évidemment égal au nombre d'atomes nw dans l'état W, multiplié par la probabilité P(W → W′) ; le nombre d'atomes dans la transition inverse W′ → W est égal au nombre d'atomes nw dans l'état W′, multiplié par la probabilité P(W′ → W). L'état d'équilibre du rayonnement dans la cavité est défini par l'égalité des nombres d'atomes qui subissent les deux transitions, par seconde, donc :

Comme la distribution de l'énergie entre les atomes à l'état d'équilibre, respectivement nw et nw′, est donnée par la loi de Boltzmann, la loi de Planck se déduira de l'égalité ci-dessus si Bw′w = Bww′ et si le coefficient d'émission spontanée Aw′w est proportionnel au coefficient d'absorption et à la troisième puissance de la fréquence ν. La détermination du coefficient Bww′ est établie en mécanique quantique par des atomes en interaction avec un champ de rayonnement.
Si les éléments de la matrice du moment dipolaire de l'atome entre les deux états W et W′ ne sont pas nuls, l'atome émettra ou absorbera de la lumière (de dipôle) dans la transition considérée entre ces deux états. Il s'agit d'une transition permise. Si, au contraire, ces éléments de la matrice sont nuls, la transition s'appelle une transition interdite. L'intensité de la lumière alors émise est plus faible que celle qui correspond au terme dipolaire d'un facteur de l'ordre de 10—6. Dans ce cas, la radiation est due au moment quadripolaire et au moment magnétique de l'atome. Ces termes sont importants en physique nucléaire, où le système qui interagit avec le rayonnement est le noyau atomique.
L'absorption d'un photon par un atome peut donner lieu à l'émission d'un électron (cf. effet photoélectrique), l'énergie du photon devant être supérieure à l'énergie de liaison d'un électron dans l'atome.
Enfin, remarquons que certains processus d'interaction entre photons et électrons sont importants quand les énergies qui entrent en jeu sont plus grandes (domaine relativiste) que l'énergie de repos de l'électron. Ce sont :
– l' effet Compton : un photon avec fréquence ν1 entre en collision avec un électron, qui l'absorbe et recule ; un photon est alors émis dans une direction en général différente de celle du photon initial et avec une fréquence plus faible, ν2 < ν1 ;
– l'annihilation d'une paire électron-positron avec émission de deux photons ;
– un électron entre en collision avec un noyau atomique et subit une transition vers un état final émergent avec émission d'un photon : c'est le rayonnement de freinage ou Bremsstrahlung.
Une paire électron-positron subit annihilation et donne lieu ensuite, par moyen d'un photon virtuel (intermédiaire), à une paire particule-antiparticule émergente (électron-positron finals, muon-antimuon, hadron-antihadron, etc.).
Les phénomènes d'émission et d'absorption de la lumière par la matière sont donc bien compris ; leur étude fait partie de l'électrodynamique quantique et, en général, de la théorie quantique des champs et leurs interactions (cf. effet compton, particules élémentaires).
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Écrit par
- José LEITE LOPES : professeur de physique nucléaire, université Louis-Pasteur, directeur du groupe physique théorique et hautes énergies du Centre de recherche nucléaire de Strasbourg
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