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PHONONS

Aspects thermodynamiques

Vibrations thermiques

Les vibrations internes à un solide peuvent également être excitées par la température T. L'agitation thermique qui en résulte est la superposition plus ou moins chaotique d'un grand nombre de vibrations, couvrant pratiquement tout le spectre des fréquences. Toutes ces vibrations sont indépendantes les unes des autres dans l'approximation harmonique, et on peut les assimiler à un gaz de phonons libres. La contribution d'un mode particulier à l'énergie thermique est alors égale à k ( ωk, où k est le nombre de phonons de vecteur d'onde k. Ce nombre fluctue, mais sa valeur à l'équilibre thermique correspond à une statistique de Bose-Einstein avec :

Capacité thermique

La chaleur spécifique Cv est alors donnée par :

On distingue deux domaines de température, suivant que celle-ci est plus grande ou plus petite que θD, la température de Debye. θD caractérise la valeur maximale ωm des énergies des vibrations, c'est-à-dire kBθD ≃ ωm. Si T > θD, on a :

(loi de Dulong et Petit, si r = 1). Si T < θD, on trouve :

Le fait que Cv tende progressivement vers zéro aux basses températures résulte de l'impossibilité, pour l'énergie thermique, d'exciter les modes pour lesquels kBT < ω ; ces modes ne participent plus à l'énergie thermique. On peut remarquer aussi que U(T) ∼ T4, si T << θD. Ce résultat est tout à fait analogue à l'énergie thermique d'un gaz de photons (rayonnement de corps noir).

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Chaînes atomique et moléculaire : dispersion - crédits : Encyclopædia Universalis France

Chaînes atomique et moléculaire : dispersion

Interactions entre phonons et d'autres particules - crédits : Encyclopædia Universalis France

Interactions entre phonons et d'autres particules

Modes mous - crédits : Encyclopædia Universalis France

Modes mous

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